لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..DOC) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 25 صفحه
قسمتی از متن word (..DOC) :
18 1 بررسي ضرايب بار لنگر و بلوك معادل تنش در آيين‌نامه‌هاي مختلف چكيده : يكي از مسايل مطرح در طراحي سازههاي بتني ، مدل كردن رفتار غيرخطي بتن براي ساده كردن روابط كاربردي در آيين‌نامه‌هاي طراحي ميباشد. در آناليز و طراحي مقاطع تحت خمش نيز اين مسأله وجود دارد كه آيين‌نامه‌هاي مختلف طراحي با توجه به نحوه اثر ضرايب اطمينان با روشهاي مختلفي رفتار غيرخطي بتن فشاري را مدل كردهاند. در اين مقاله ضرايب بار لنگر نهايي و بلوك معادل تنش در چند آييننامه تحت بررسي قرار گرفتهاست. 1- مقدمه : اگر خواننده محترم درس طراحي سازههاي بتني I را گذرانده باشدميداند كه براي آناليز و طراحي مقاطع تحت خمش دو نمودار تنش و تغيير طول نسبي در مقطع مورد نياز ميباشد. همانطور كه در شكل 1 مشاهده ميشود، دياگرام تغيير طول نسبي در مقطع به صورت خطي و دياگرام تنش در قسمت فشاري مقطع شبيه دياگرام تنش – كرنش بتن ميباشد. از آنجا كه توزيع تنش در قسمت فشاري مقطع تابع مقاومت بتن است. جهت تعيين يك رابطه كلي براي مقاومت اسمي مقاطع خمشي لازم است جزئيات توزيع تنش به صورت پارامتري در نظر گرفته شوند. 18 19 شكل 1 - توزيع تنش و تغيير طول نسبي يك مقطع در لحظه مقاومت نهايي براي اين منظور، حداكثر تنش، كه مقدارآن طبق مشاهدات تجربي كمي كوچكتر از مقاومت فشاري بتن است، با و مقدار متوسط تنش در قسمت فشاري كه در واقع كسري از حداكثر تنش ميباشد با نشان داده ميشود. همچنين محل اثر برايند تنشهاي فشاري را ميتوان با مشخص نمود كه x فاصله تار خنثي از دورترين تار فشاري است. پس از نوشتن معادلات تعادل نيرو و لنگر در مقطع ميتوان به معادله زير دست يافت : رابطه (1) اگر چه به كمك رابطه (1) و نمودارهاي تجربي پارامترهاي, , ميتوان مقاومت خمشي اسمي مقاطع مستطيل شكل را محاسبه نمود، اما براي كاراتر بودن روابط نياز به روابط مستقيم و سادهتري ميباشد.[1] آيين‌نامه‌هاي مختلف در برخورد با اين مسأله با توجه به ضرايب بار مختلفي كه در نظر گرفتهاند، راهكارهاي مختلفي ارائه دادهاند. معمولاً در كلاسهاي درسي با توجه به كمبود وقت فقط روش مربوط به آييننامه ACI ذكر مي گردد. در اين نوشتار سعي شده است با ارجاع به چند آييننامه مختلف طراحي سازههاي بتن آرمه روشهاي ارائه شده در آنها در مواجهه با اين مسأله عنوان شود. با توجه به اينكه اغلب دانشجويان با آييننامه ACI آشنايي كامل دارند، در متن مقاله از پرداختن به آن صرفنظر شده است. همچنين آييننامه ايران نيز شباهت بسياري به آييننامه بتن كانادا دارد. اميد است اين مقاله در گشودن افقهاي جديد در درك فلسفه وجودي آيين‌نامه‌هاي طراحي در برابر دانشجويان و مهندسين جوان موفق باشد. 18 3 2- آييننامه بتن كانادا در اين آييننامه طراحي بر اساس روش حالات حدي ميباشد. يعني از رابطة (2) در آن استفاده ميگردد. رابطه (2) ضرايب مقاومت (ضريب كاهش) است كه همواره كوچكتر از 1 ميباشد و عدم اطمينان موجود در مقاومت اسمي سازه را منعكس ميكند. يك ضريب بار است كه معمولاً بزرگتر از 1 ميباشد و عدم اطمينانهاي همراه با اثر اسمي بار را به حساب ميآورد. رابطه (3) بار مرده و بار زنده و بار باد و و و ضرايب مربوط به آنها ميباشند. يك سازه و اعضاي آن به گونهاي طراحي ميشوند كه رابطه (4) اثر بارهاي با ضريب مقاومت با ضريب در اينجا منظور از ” اثر بارهاي با ضريب “ آثار سازهاي است (نظير لنگر خمشي، برش و پيچش) كه از تركيب بارها ناشي شده‌اند. تركيب بارها خود با ضريب كردن ضرايب بار در ”بارهاي مقرر“ و اعمال ضرايب تركيب و ضرايب اهميت حاصل ميشوند و نتيجه ميشود. رابطه (5) كه در آن : : مقاومت با ضريب D : بار مرده 4 5 L : بارهاي زنده حاصل از سكونت و بهرهبرداري (شامل بارهاي قائم جرثقيلها، برف،يخ و باران، فشار زمين و آب و ... ) Q : بار باد با زلزله (هركدام كه اثر نامطلوبتري داشته باشد.) T : بارهاي ناشي از اثرهاي تجمعي دما، خزش، جمعشدگي و نشست غيرمتقارن : ضرايب بار كه عدم قطعيت حاصل از تغييرات بار و الگوهاي بارگذاري و آناليز آثار آنها را به حساب ميآورد. : ضرايب تركيب بارها كه كاهش احتمال وقوع همزمان بارهاي با ضريب كامل را منعكس مينمايد. : ضريب اهميت كه عواقب ناشي از تخريب را منظور مينمايد. : ضريب مقاومت كه در مقاومت مقرر مواد ضرب ميگردد تا متغير بودن خواص مواد و ابعاد آنها، نيروي كار نوع تخريب و عدم قطعيت پيشبيني مقاومت را در نظر گيرد. 2-1- ضرايب بار و مقاومت : 1) ضريب بار : (به جز در مورد واژگوني ، از جا كنده شدن يا معكوس شدن تنش كه در اين موارد بار مرده در برابر اين عوامل مقاومت ميكند و ضريب 85/0نظر گرفته ميشود.) و و 2) ضريب تركيب بار : وقتي در رابطه (5) فقط يكي از بارهاي L و Q و T وجود داشته باشد. وقتي در رابطه (5) دو مورد از بارهاي L و Q و T وجود داشته باشد. 18 5
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..pptx) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 22 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..pptx) :
بنام خدا توزیع بار در اجسام توزیع بارالکتریکی الف) جسم نارسانا: هنگامی که به یک نارسانا بارالکتریکی داده می شود، بار در محل داده شده باقی می ماند. ب) جسم رسانا: وقتی به یک جسم رسانا بارالکتریکی داده می شود، بار در جسم رسانا حرکت کرده و توزیع می شود. در یک جسم رسانا بار دورن و داخل آن باقی نمی ماند و تنها بار داده شده به سطح خارجی آن می رود. توجه 1- میدان خالص درون جسم رسانا صفر است. 2- اگر روی سطح رسانا که در تعادل الکتروستاتیکی است، میدان الکتریکی وجود داشته باشد، این میدان عمود بر سطح رسانا است. آزمایش فارادی اگر ظرف رسانایی با درپوش فلزی روی پایه ی رسانایی قرار گیرد و روی درپوش آن دسته ای عایق نصب شده باشد و بدون بار باشد، پس یک گوی فلزی را که از نخ عایق آویزان است باردار کرده و وارد ظرف کنیم و درپوش فلزی را بسته، گوی را با کف ظرف تماس می دهیم و در انتها درپوش را برداشته و پس از خارج کردن گوی فلزی آن را کلاهک الکتروسکوپ نزدیک می کنیم. مشاهده می شود عقربه ی الکتروسکوپ تکان نمی خورد.
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 14 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
آماده‌سازی بار کوره های بلند در تولید آهن گندله سازی – مقدمه (محصولی با بازيسته کمتر از 1) مزايای گندله: 1- شكل كروي و اندازة تقريباً يکسان و مشابه ذرات گندله : بطور يكنواخت در مقطع كوره بلند پخش می شوند جلوگيری از انسداد جريان گاز در تنوره كوره بلند تبادل حرارتي خو ب بين مواد نزول يكنواخت بار دركوره بلند 2- گندله درمقايسه با کلوخه - درصد آهن بالاتر تركيب شيميايي يكنواخت تر (؟) به دليل تخلخل ميکروسکوپی بيشتر و يکنواخت تر، احياپذيري بهتر گندله سازی – مراحل مراحل عمليات: 1- آماده کردن و مخلوط کردن مواد اوليه، 2- گندله سازی 3- پختن يا سخت کردن گندله ها گندله سازی – آماده سازی و مخلوط کردن مواد اوليه مثال : كنستانترة تغليظ و فيلتر شده سنگ‌آهن ( 80 درصد ذرات ريزتر از 44 ميكرون ) با رطوبت حدود 10 درصد و بنتونيت يا موادي مانند كلريدسديم يا كلريد كلسيم ( به عنوان چسب) مخلوط مي كنند (با دقت کمتر از کلوخه سازی) .
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 35 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
به نام خدا پخش بار در شبكه هاي توزيع پخش بار در شبكه هاي توزيع 1- مقدمه 2- روش ضرايب حساسيت 3- روش جاروب پسرو و پيشرو 4- روش مستقيم 5- روشهاي ديگر 1- مقدمه 1- دلايل ناكارآمدي روشهاي پخش بار متداول ـ ساختار شعاعي يا تقريبا شعاعي ـ نسبت ( R/X ) بالا ـ عملكرد نامتعادل چند فاز ـ بارهاي پراكنده نامتعادل ـ توليد پراكنده 2- مدل سازي اجزاء شبكه هاي توزيع ـ خطوط توزيع ـ ترانسفورماتورهاي توزيع ـ كوژنراتورها ـ بارهاي پراكنده
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 14 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
1 بار الكتريكي انسان از زمانهاي دور با پديده هايي مشابه آنچه شما ديديد آشنا بوده است. بررسي اين پديده ها براي درك علت آنها باعث پيشرفت دانش و فناوري بسيار گسترده اي در اين زمينه شده است. به اين مبحث از دانش، الكتريسيته گفته مي شود. واژه الكتريسيته از نام يوناني «الكترون» به معناي «كهربا» گرفته شده است. براي بررسي الكتريسيته، ابتدا بايد با كميتي به نام «بار الكتريكي» آشنا شويم. وقتي ميله اي پلاستيكي را با پارچه پشمي مالش مي دهيم، به علت مالش ميله به پارچه، در ميله تغييري ايجاد مي شود و ميله خاصيت جديدي را پيدا مي كند. از اين رو تكه هاي كوچك كاغذ را جذب مي كند. در اين صورت مي گوييم ميله داراي بار الكتريكي شده است. در واقع مالش سبب ايجاد بار الكتريكي در اجسام مي شود. نيرويي كه اجسام داراي بار به يكديگر وارد مي كنند، نيروي الكتريكي مي ناميم. بررسي و تحليل مشاهدات بالا دو واقعيت مهم را نشان مي دهد. الف) نيروي الكتريكي موجود بين جسم هايي كه داراي بارالكتريكي هستند، گاهي ربايشي و گاهي رانشي است. ب) دو نوع بار الكتريكي وجود دارد. فرانكلين فيزيكدان آمريكايي براي تشخيص بارهاي الكتريكي از يكديگر آن ها را نامگذاري كرد: 3 او بار الكتريكي روي لاستيك و بادكنك (يا بارهاي مشابه) را بار الكتريكي منفي و بار الكتريكي روي شيشه، پارچه پشمي و (بارهاي مشابه آن) را بار الكتريكي مثبت ناميد. دو قاعده ي اساسي الكتريسيته درباره نيروهايي كه دو جسم باردار به يكديگر وارد مي كنند. 1- دو جسم كه بار الكتريكي همنام دارند(هر دو منفي، يا هردو مثبت) بر يكديگر نيروي رانشي وارد مي كنند. 2- دو جسم كه بار الكتريكي غير همنام (يكي منفي و ديگري مثبت) دارند، بر يك ديگر نيروي ربايشي وارد مي كنند. مي دانيم كه همه مواد از اتم ساخته شده اند، هر اتم از تعدادي پروتون (p) و نوترون (n) كه هسته ي آن را مي سازند و تعدادي الكترون (e) كه به دور هسته در حال چرخش هستند، ساخته شده است. 3 بار الكتريكي مثبت به پروتون ها و بار الكتريكي منفي به الكترون ها و بار صفر به نوترون ها نسبت داده مي شود. مقدار بار الكتريكي پروتون و الكترون يكسان است. بار الكتريكي الكترون و پروتون كه كوچكترين بارالكتريكي به شمار مي آيد بار پايه ناميده مي شود و با نماد e نمايش داده مي شود. يكاي اندازه گيري بارالكتريكي كولن (c) نام دارد و مقدار آن برابر است با: e = ۱/۶ x ۱۰-۱۹ C بار الكترون با e- و بار پروتون با e+ نشان داده مي شود. در يك اتم در حالت عادي پروتون ها هميشه با تعداد الكترون ها برابر است،در نتيجه، چون اتم در حالت عادي داراي دو نوع بار الكتريكي مثبت و منفي به مقدار مساوي است، اتم از نظر بارالكتريكي خنثي است. اتم چگونه داراي بار الكتريكي مي شود: الف) اگر از اتم، الكتروني جدا شود، چون تعداد پروتون هاي آن از تعداد الكترونهايش بيش تر مي شود. داراي بار الكتريكي مثبت مي شود. ب) اگر تعدادي الكترون به يك اتم افزوده شود، چون تعداد الكترونهاي آن از تعداد پروتون هايش بيش تر مي شود. داراي بارالكتريكي منفي مي شود. نكته: اگر جسمي بر اثر دادن يا گرفتن الكترون، بار الكتريكي پيدا كند مي توان نوشت: q=n.e 4 q = بارالكتريكي بر حسب كولن n= تعداد الكترونهاي مبادله شده e= باريك الكترون مثال: براي آنكه در جسمي خنثي بار الكتريكي 4/6 ميكروكولن ( 6-10 × 4/6 كولن ) ایجاد شود، چه تعداد الكترون بايد از آن گرفته شود؟ q = ۶/۴ x ۱۰-۶ C e = ۱/۶ x ۱۰-۱۹ C n = ? تعداد الكترونهايي كه بايد از اتم گرفته شود. توجه: باردار شدن اتم ها فقط از طريق انتقال الكترون انجام مي شود و پروتون ها در اين كار نقشي ندارند، زيرا پروتون ها ذرات سنگيني هستند كه با نيروي بسيار زيادي در هسته ي اتم نگه داشته شده اند و نمي توان آن ها را به راحتي الكترون از اتم جدا كرد. پايستگي بار الكتريكي: مي دانيم كه براي بارداركردن يك جسم بايد تعدادي الكترون به آن بدهيم و يا از آن بگيريم. در اين مبادله ي الكترون ها، هيچ گاه الكتروني توليد نمي شود و يا از بين نمي رود بلكه الكترون ها تنها از جسمي به جسم ديگر منتقل مي شوند. لذا با توجه به اينكه الكترون داراي مقدار معيني بار الكتريكي است، مي توان گفت: "بار الكتريكي به وجود نمي آيد و از بين نمي رود، بلكه از جسمي به جسم ديگر منتقل مي شود."
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 49 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
اثرات كاستن از بار مالي و مديريتي دولت در بخش صنعت بر توسعه اقتصادي كشور (اصل 44، خصوصي سازي، دولت كوچك) فهرست: مقدمه صفحه 5 تعريف خصوصي سازي صفحه 9 خصوصي سازي در جهان صفحه 10 خصوصي سازي در ايران صفحه 15 مهمترين روشهاي خصوصي سازي صفحه 21 اصل 44 قانون اساسي صفحه 23 موانع خصوصي سازي صفحه 26 مهمترين دستاوردها و پيشرفتها در زمينه خصوصي سازي صفحه 29 سياستهاي كلي اصل 44 قانون اساسي صفحه 31 آسيب شناسي خصوصي سازي صفحه 32 كاهش حجم تصدي گري دولت صفحه 35 موانع برونسپاری و کوچک سازی دولت صفحه 37 تأثير اجراي سياستهاي خصوصي بر اقتصاد صفحه 39 نتيجه گيري صفحه 42 پيشنهاد هايي به منظور اثر بخشي خصوصي سازي صفحه 48 از چند دهه پيش، خصوصیسازی به‌عنوان راه‌كاری اثر‌بخش برای انجام اصلاحات اقتصادی به منظور ارتقای سطح رفاه اجتماعی مردم در كشورهای مختلف جهان آغاز شده و به ویژه با تغییرات در شوروی سابق در كشورهای بلوك شرق سابق گسترش چشمگيری يافته است. مقدمه: تجربه خصوصیسازی در كشورهای مورد بررسی حاكی از آن است كه نه تنها رويكرد جهانی واحد برای خصوصیسازی وجود ندارد بلكه اجرای موفق اين برنامه تابع عوامل و شرايط مختلفی بوده و الزامات خاصی دارد. در كشورهايی نظير آلمان، انگلستان، ترکیه، مالزی، چین و...كه برنامه‌ی خصوصیسازی با انجام مطالعه و شناسايی كامل شرايط و سپس آماده‌سازی بسترهای مورد نياز اجرا گرديده، اهداف آن به نحو مطلوبی تحقق يافته است . بر‌عكس در كشورهايی مانند بنگلادش، پاكستان، فرانسه، ایتالیا و...كه به الزامات پيش، حين و پس از خصوصیسازی توجه كمتری شده، با اجرای برنامه‌ی خصوصیسازی، آن كشورها با مشكلات اقتصادی و اجتماعی جديدی روبه رو شده‌اند .
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 3 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
1 جوزف تامسون چگونه نسبت بار به جرم الكترون رااندازه گيري كرد؟ آزمايش تامسون ( محاسبه نسبت بار به جرم الكترون ) در آزمايش تامسون از اثر ميدان الكتريكي و ميدان مغناطيسي استفاده شده است. دستگاهي كه در اين آزمايش مورد استفاده قرار گرفته است از قسمتهاي زير تشكيل شده است: الف ) اطاق يونش كه در حقيقت چشمه تهيه الكترون با سرعت معين مي باشد بين كاتد و آند قرار گرفته است. در اين قسمت در اثر تخليه الكتريكي درون گاز ذرات كاتدي ( الكترون ) بوجود آمده بطرف قطب مثبت حركت مي كنند و با سرعت معيني از منفذي كه روي آند تعبيه شده گذشته وارد قسمت دوم مي شود. اگر بار الكتريكي q تحت تاثير يك ميدان الكتريكي بشدت E قرار گيرد، نيروييكه از طرف ميدان بر اين بار الكتريكي وارد مي شود برابر است با: F= q.E در آزمايش تامسون چون ذرات الكترون مي باشند q = -e بنابراين F= -eE : از طرف ديگر چون شدت ميدان E در جهت پتانسيلهاي نزولي يعني از قطب مثبت بطرف قطب منفي است بنابراين جهت نيرويF در خلاف جهت يعني از قطب منفي بطرف قطب مثبت مي باشد. اگرx فاصله بين آند و كاتد باشد كار نيروي F در اين فاصله برابر است با تغييرات انرژي جنبشي ذرات . از آنجاييكه كار انجام شده در اين فاصله برابراست با مقدار بار ذره در اختلاف پتانسيل موجود بين كاتد وآند بنابراين خواهيم داشت:ev0 =½m0v2 كه در آن v0 اختلاف پتانسيل بين كاتد و آند e بار الكترون v سرعت الكترون و m0 جرم آن مي باشد. بديهي است اگر v0 زياد نباشد يعني تا حدود هزار ولت رابطه فوق صدق مي كند يعني سرعت الكترون مقداري خواهد بود كه مي توان از تغييرات جرم آن صرفنظ نمود . بنابراين سرعت الكترون در لحظه عبور از آند بسمت قسمت دوم دستگاه برابر است با: v = √(2e v0/ m0) ب) قسمت دوم دستگاه كه پرتو الكتروني با سرعت v وارد آن مي شود شامل قسمتهاي زير است - يك خازن مسطح كه از دو جوشن A وB تشكيل شده است اختلاف پتانسيل بين دو جوشن حدود دويست تا سيصد ولت مي باشد اگر پتانسيل بين دو جوشن را به v1 و فاصله دو جوشن را به d نمايش دهيم شدت ميدان الكتريكي درون اين خازن E = v1/d خواهد بود كه در جهت پتانسيلهاي نزولي است. 2- يك آهنربا كه در دو طرف حباب شيشه اي قرار گرفته و در داخل دو جوشن خازن: يك ميدان مغناطيسي با شدت B ايجاد مي نمايد . آهنربا را طوري قرار دهيد كه ميدان مغناطيسي حاصل بر امتداد ox امتداد سرعت - و امتداد oy امتداد ميدان الكتريكي - عمود باشد. پ) قسمت سوم دستگاه سطح دروني آن به روي سولفيد آغشته شده كه محل برخورد الكترونها را مشخص مي كند. 2 وقتي الكترو از آند گذشت و وارد قسمت دوم شد اگر دو ميدان الكتريكي و مغناطيسي تاثير ننمايند نيرويي بر آنها وارد نمي شود لذا مسير ذرات يعني پرتو الكتروني مستقيم و در امتداد ox امتداد سرعت ) خواهد بود و در مركز پرده حساس p يعني نقطه p0 اثر نوراني ظاهر مي سازد اگر بين دو جوشن خازن اختلاف پتانسيلv1 را برقرار كنيم شدت ميدان الكتريكي داراي مقدار معين E خواهد بود و نيروي وارد از طرف چنين ميداني بر الكترون برابر است با FE = e E اين نيرو در امتداد oy و در خلاف جهت ميدان يعني از بالا به پايين است. ميدان مغناطيسي B را طوري قرار مي دهند كه برسرعتv عمود باشد . الكترون در عين حال در ميدان مغناطيسي هم قرار مي گيرد و نيرويي از طرف اين ميدان بر آن وارد مي شود كه عمود بر سرعت و بر ميدان خواهد بود . اگر اين نيرو را بصورت حاصلضرب برداري نشان دهيم برابر است با: FM = q.(VXB) در اينجا q = e پس: FM = q.(VXB) و مقدار عددي اين نيرو مساوي است با F = e v B زيرا ميدان B بر سرعت v عمود است يعني زاويه بين آنها 90 درجه و سينوس آن برابر واحد است. اگر ميدان B عمود بر صفحه تصوير و جهت آن بجلوي صفحه تصوير باشد امتداد و جهت نيروي FM در جهت oy يعني در خلاف جهت FE خواهد بود. حال ميدان مغناطيسي B را طوري تنظيم مي نمايند كهFE = FM گردد و اين دو نيرو همديگر را خنثي نمايند. اين حالت وقتي دست مي دهد كه اثر پرتو الكتروني روي پرده بي FM = FE e.v.B = e E v = E/ B تغيير بماند پس در اين صورت خواهيم داشت: چون مقدار E و B معلوم است لذا از اين رابطه مقدار سرعت الكترون در لحظه ورودي به خازن بدست مي ايد . حال كه سرعت الكترون بدست آمد ميدان مغناطيسي B را حذف مي كنيم تا ميدان الكتريكي به تنهاي بر الكترون تاثير نمايد . از آنجاييكه در جهت ox نيرويي بر الكترون وارد نمي شود و فقط نيروي FE بطور دائم آنرا بطرف پايين مي كشد لذا حركت الكترون در داخل خازن مشابه حركت پرتابي يك گلوله در امتداد افقي مي باشد و چون سرعت الكترون را نسبتا كوچك در نظر مي گيريم معادلات حركت الكترون ( پرتو الكتروني ) در دو جهت ox و oy معادلات ديفرانسيل بوده و عبارت خواهد بود از m0(d2x /dt2)/span>=0 در امتداox m0d2y /dt2)=e. E در امتداoy با توجه به اينكه مبدا حركت را نقطه ورود به خازن فرض مي كنيم اگر از معادلات فوق انتگرال بگيريم خواهيم داشت: y=(1/2)(e.E)t2/m0 x=v.t
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 7 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
2 جوزف تامسون چگونه نسبت بار به جرم الكترون رااندازه گيري كرد؟ در آزمایش تامسون از اثر میدان الکتریکی و میدان مغناطیسی استفاده شده است. آزمايش تامسون ( محاسبه نسبت بار به جرم الكترون ) در آزمايش تامسون از اثر ميدان الكتريكي و ميدان مغناطيسي استفاده شده است. دستگاهي كه در اين آزمايش مورد استفاده قرار گرفته است از قسمتهاي زير تشكيل شده است: الف ) اطاق يونش كه در حقيقت چشمه تهيه الكترون با سرعت معين مي باشد بين كاتد و آند قرار گرفته است. در اين قسمت در اثر تخليه الكتريكي درون گاز ذرات كاتدي ( الكترون ) بوجود آمده بطرف قطب مثبت حركت مي كنند و با سرعت معيني از منفذي كه روي آند تعبيه شده گذشته وارد قسمت دوم مي شود. اگر بار الكتريكي q تحت تاثير يك ميدان الكتريكي بشدت E قرار گيرد، نيروييكه از طرف ميدان بر اين بار الكتريكي وارد مي شود برابر است با: F= q.E در آزمايش تامسون چون ذرات الكترون مي باشند q = -e بنابراين: F= -eE از طرف ديگر چون شدت ميدان E در جهت پتانسيلهاي نزولي يعني از قطب مثبت بطرف قطب منفي است بنابراين جهت نيرويF در خلاف جهت يعني از قطب منفي بطرف قطب مثبت مي باشد. اگرx فاصله بين آند و كاتد باشد كار نيروي F در اين فاصله برابر است با تغييرات انرژي جنبشي ذرات . از آنجاييكه كار انجام شده در اين فاصله برابراست با مقدار بار ذره در اختلاف پتانسيل موجود بين كاتد وآند بنابراين خواهيم داشت 2 ev0 =½m0v2 كه در آن v0 اختلاف پتانسيل بين كاتد و آند e بار الكترون v سرعت الكترون و m0 جرم آن مي باشد. بديهي است اگر v0 زياد نباشد يعني تا حدود هزار ولت رابطه فوق صدق مي كند يعني سرعت الكترون مقداري خواهد بود كه مي توان از تغييرات جرم آن صرفنظ نمود . بنابراين سرعت الكترون در لحظه عبور از آند بسمت قسمت دوم دستگاه برابر است با: v = √(2e v0/ m0) ب) قسمت دوم دستگاه كه پرتو الكتروني با سرعت v وارد آن مي شود شامل قسمتهاي زير است : 1- يك خازن مسطح كه از دو جوشن A وB تشكيل شده است اختلاف پتانسيل بين دو جوشن حدود دويست تا سيصد ولت مي باشد اگر پتانسيل بين دو جوشن را به v1 و فاصله دو جوشن را به d نمايش دهيم شدت ميدان الكتريكي درون اين خازن E = v1/d خواهد بود كه در جهت پتانسيلهاي نزولي است. 2- يك آهنربا كه در دو طرف حباب شيشه اي قرار گرفته و در داخل دو جوشن خازن: يك ميدان مغناطيسي با شدت B ايجاد مي نمايد . آهنربا را طوري قرار دهيد كه ميدان مغناطيسي حاصل بر امتداد ox امتداد سرعت - و امتداد oy امتداد ميدان الكتريكي - عمود باشد. 3 پ) قسمت سوم دستگاه سطح دروني آن به روي سولفيد آغشته شده كه محل برخورد الكترونها را مشخص مي كند. وقتي الكترو از آند گذشت و وارد قسمت دوم شد اگر دو ميدان الكتريكي و مغناطيسي تاثير ننمايند نيرويي بر آنها وارد نمي شود لذا مسير ذرات يعني پرتو الكتروني مستقيم و در امتداد ox امتداد سرعت ) خواهد بود و در مركز پرده حساس p يعني نقطه p0 اثر نوراني ظاهر مي سازد. اگر بين دو جوشن خازن اختلاف پتانسيلv1 را برقرار كنيم شدت ميدان الكتريكي داراي مقدار معين E خواهد بود و نيروي وارد از طرف چنين ميداني بر الكترون برابر است با FE = e E اين نيرو در امتداد oy و در خلاف جهت ميدان يعني از بالا به پايين است. ميدان مغناطيسي B را طوري قرار مي دهند كه برسرعتv عمود باشد . الكترون در عين حال در ميدان مغناطيسي هم قرار مي گيرد و نيرويي از طرف اين ميدان بر آن وارد مي شود كه عمود بر سرعت و بر ميدان خواهد بود . اگر اين نيرو را بصورت حاصلضرب برداري نشان دهيم برابر است با: FM = q.(VXB) در اينجا q = e پس: FM = q.(VXB) 4 و مقدار عددي اين نيرو مساوي است با F = e v B زيرا ميدان B بر سرعت v عمود است يعني زاويه بين آنها 90 درجه و سينوس آن برابر واحد است. اگر ميدان B عمود بر صفحه تصوير و جهت آن بجلوي صفحه تصوير باشد امتداد و جهت نيروي FM در جهت oy يعني در خلاف جهت FE خواهد بود. حال ميدان مغناطيسي B را طوري تنظيم مي نمايند كهFE = FM گردد و اين دو نيرو همديگر را خنثي نمايند. اين حالت وقتي دست مي دهد كه اثر پرتو الكتروني روي پرده بي تغيير بماند پس در اين صورت خواهيم داشت: FM = FE e.v.B = e E v = E/ B چون مقدار E و B معلوم است لذا از اين رابطه مقدار سرعت الكترون در لحظه ورودي به خازن بدست مي ايد . حال كه سرعت الكترون بدست آمد ميدان مغناطيسي B را حذف مي كنيم تا ميدان الكتريكي به تنهاي بر الكترون تاثير نمايد . از آنجاييكه در جهت ox نيرويي بر الكترون وارد نمي شود و فقط نيروي FE بطور دائم آنرا بطرف پايين مي كشد لذا حركت الكترون در داخل خازن مشابه حركت پرتابي يك گلوله در امتداد افقي مي باشد و چون سرعت الكترون را نسبتا كوچك در نظر مي گيريم معادلات حركت الكترون ( پرتو الكتروني ) در دو جهت ox و oy معادلات ديفرانسيل بوده و عبارت خواهد بود از m0(d2x /dt2)/span>=0 در امتداox m0d2y /dt2)=e. E در امتداoy با توجه به اينكه مبدا حركت را نقطه ورود به خازن فرض مي كنيم اگر از معادلات فوق انتگرال بگيريم خواهيم داشت: y=(1/2)(e.E)t2/m0 x=v.t معادلات فوق نشان مي دهد كه مسير حركت يك سهمي است و مقدار انحراف پرتو الكتروني از امتداد اوليه (ox ) در نقطه خروج از خازن مقدار y در اين لحظه خواهد بود . اگرطول خازن را به L نمايش دهيم x = L زمان لازم براي سيدن به انتهاي خازن عبارت خواهد بود از t = L / v اگر اين مقدار t را در معادله y قرار دهيم مقدار انحراف در لحظه خروج از خازن به دست مي آيد:
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..DOC) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 25 صفحه
قسمتی از متن word (..DOC) :
18 1 بررسي ضرايب بار لنگر و بلوك معادل تنش در آيين‌نامه‌هاي مختلف چكيده : يكي از مسايل مطرح در طراحي سازههاي بتني ، مدل كردن رفتار غيرخطي بتن براي ساده كردن روابط كاربردي در آيين‌نامه‌هاي طراحي ميباشد. در آناليز و طراحي مقاطع تحت خمش نيز اين مسأله وجود دارد كه آيين‌نامه‌هاي مختلف طراحي با توجه به نحوه اثر ضرايب اطمينان با روشهاي مختلفي رفتار غيرخطي بتن فشاري را مدل كردهاند. در اين مقاله ضرايب بار لنگر نهايي و بلوك معادل تنش در چند آييننامه تحت بررسي قرار گرفتهاست. 1- مقدمه : اگر خواننده محترم درس طراحي سازههاي بتني I را گذرانده باشدميداند كه براي آناليز و طراحي مقاطع تحت خمش دو نمودار تنش و تغيير طول نسبي در مقطع مورد نياز ميباشد. همانطور كه در شكل 1 مشاهده ميشود، دياگرام تغيير طول نسبي در مقطع به صورت خطي و دياگرام تنش در قسمت فشاري مقطع شبيه دياگرام تنش – كرنش بتن ميباشد. از آنجا كه توزيع تنش در قسمت فشاري مقطع تابع مقاومت بتن است. جهت تعيين يك رابطه كلي براي مقاومت اسمي مقاطع خمشي لازم است جزئيات توزيع تنش به صورت پارامتري در نظر گرفته شوند. 18 19 شكل 1 - توزيع تنش و تغيير طول نسبي يك مقطع در لحظه مقاومت نهايي براي اين منظور، حداكثر تنش، كه مقدارآن طبق مشاهدات تجربي كمي كوچكتر از مقاومت فشاري بتن است، با و مقدار متوسط تنش در قسمت فشاري كه در واقع كسري از حداكثر تنش ميباشد با نشان داده ميشود. همچنين محل اثر برايند تنشهاي فشاري را ميتوان با مشخص نمود كه x فاصله تار خنثي از دورترين تار فشاري است. پس از نوشتن معادلات تعادل نيرو و لنگر در مقطع ميتوان به معادله زير دست يافت : رابطه (1) اگر چه به كمك رابطه (1) و نمودارهاي تجربي پارامترهاي, , ميتوان مقاومت خمشي اسمي مقاطع مستطيل شكل را محاسبه نمود، اما براي كاراتر بودن روابط نياز به روابط مستقيم و سادهتري ميباشد.[1] آيين‌نامه‌هاي مختلف در برخورد با اين مسأله با توجه به ضرايب بار مختلفي كه در نظر گرفتهاند، راهكارهاي مختلفي ارائه دادهاند. معمولاً در كلاسهاي درسي با توجه به كمبود وقت فقط روش مربوط به آييننامه ACI ذكر مي گردد. در اين نوشتار سعي شده است با ارجاع به چند آييننامه مختلف طراحي سازههاي بتن آرمه روشهاي ارائه شده در آنها در مواجهه با اين مسأله عنوان شود. با توجه به اينكه اغلب دانشجويان با آييننامه ACI آشنايي كامل دارند، در متن مقاله از پرداختن به آن صرفنظر شده است. همچنين آييننامه ايران نيز شباهت بسياري به آييننامه بتن كانادا دارد. اميد است اين مقاله در گشودن افقهاي جديد در درك فلسفه وجودي آيين‌نامه‌هاي طراحي در برابر دانشجويان و مهندسين جوان موفق باشد. 18 3 2- آييننامه بتن كانادا در اين آييننامه طراحي بر اساس روش حالات حدي ميباشد. يعني از رابطة (2) در آن استفاده ميگردد. رابطه (2) ضرايب مقاومت (ضريب كاهش) است كه همواره كوچكتر از 1 ميباشد و عدم اطمينان موجود در مقاومت اسمي سازه را منعكس ميكند. يك ضريب بار است كه معمولاً بزرگتر از 1 ميباشد و عدم اطمينانهاي همراه با اثر اسمي بار را به حساب ميآورد. رابطه (3) بار مرده و بار زنده و بار باد و و و ضرايب مربوط به آنها ميباشند. يك سازه و اعضاي آن به گونهاي طراحي ميشوند كه رابطه (4) اثر بارهاي با ضريب مقاومت با ضريب در اينجا منظور از ” اثر بارهاي با ضريب “ آثار سازهاي است (نظير لنگر خمشي، برش و پيچش) كه از تركيب بارها ناشي شده‌اند. تركيب بارها خود با ضريب كردن ضرايب بار در ”بارهاي مقرر“ و اعمال ضرايب تركيب و ضرايب اهميت حاصل ميشوند و نتيجه ميشود. رابطه (5) كه در آن : : مقاومت با ضريب D : بار مرده 4 5 L : بارهاي زنده حاصل از سكونت و بهرهبرداري (شامل بارهاي قائم جرثقيلها، برف،يخ و باران، فشار زمين و آب و ... ) Q : بار باد با زلزله (هركدام كه اثر نامطلوبتري داشته باشد.) T : بارهاي ناشي از اثرهاي تجمعي دما، خزش، جمعشدگي و نشست غيرمتقارن : ضرايب بار كه عدم قطعيت حاصل از تغييرات بار و الگوهاي بارگذاري و آناليز آثار آنها را به حساب ميآورد. : ضرايب تركيب بارها كه كاهش احتمال وقوع همزمان بارهاي با ضريب كامل را منعكس مينمايد. : ضريب اهميت كه عواقب ناشي از تخريب را منظور مينمايد. : ضريب مقاومت كه در مقاومت مقرر مواد ضرب ميگردد تا متغير بودن خواص مواد و ابعاد آنها، نيروي كار نوع تخريب و عدم قطعيت پيشبيني مقاومت را در نظر گيرد. 2-1- ضرايب بار و مقاومت : 1) ضريب بار : (به جز در مورد واژگوني ، از جا كنده شدن يا معكوس شدن تنش كه در اين موارد بار مرده در برابر اين عوامل مقاومت ميكند و ضريب 85/0نظر گرفته ميشود.) و و 2) ضريب تركيب بار : وقتي در رابطه (5) فقط يكي از بارهاي L و Q و T وجود داشته باشد. وقتي در رابطه (5) دو مورد از بارهاي L و Q و T وجود داشته باشد. 18 5
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..pptx) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 22 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..pptx) :
بنام خدا توزیع بار در اجسام توزیع بارالکتریکی الف) جسم نارسانا: هنگامی که به یک نارسانا بارالکتریکی داده می شود، بار در محل داده شده باقی می ماند. ب) جسم رسانا: وقتی به یک جسم رسانا بارالکتریکی داده می شود، بار در جسم رسانا حرکت کرده و توزیع می شود. در یک جسم رسانا بار دورن و داخل آن باقی نمی ماند و تنها بار داده شده به سطح خارجی آن می رود. توجه 1- میدان خالص درون جسم رسانا صفر است. 2- اگر روی سطح رسانا که در تعادل الکتروستاتیکی است، میدان الکتریکی وجود داشته باشد، این میدان عمود بر سطح رسانا است. آزمایش فارادی اگر ظرف رسانایی با درپوش فلزی روی پایه ی رسانایی قرار گیرد و روی درپوش آن دسته ای عایق نصب شده باشد و بدون بار باشد، پس یک گوی فلزی را که از نخ عایق آویزان است باردار کرده و وارد ظرف کنیم و درپوش فلزی را بسته، گوی را با کف ظرف تماس می دهیم و در انتها درپوش را برداشته و پس از خارج کردن گوی فلزی آن را کلاهک الکتروسکوپ نزدیک می کنیم. مشاهده می شود عقربه ی الکتروسکوپ تکان نمی خورد.
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
