لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 36 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
آناليز پروفايل ميدان - روش طيف زاويه اي : نظريه اساسي روش طيف زاويه چنين بيان مي شود كه ميدان در صفحه داده شده را مي توان بصورت يك توزيع زاويه اي از امواج صفحه اي نشان داد . اگرچه چنين روشي براي برخي مسائل خاص بسيار پيچيده تر از روش انتگرالي است ، ولي بايستي در نظر داشته باشيم كه بعنوان مثال مسأله تعيين تفرق از يك جسم كروي و يا سيلندر نامحدود از طريق موج صفحه اي بسيار ساده تر حل مي شود . بنابراين با توصيف الگوي تابش از يك مبدل با استفاده از توزيع زاويه اي امواج صفحه اي كل مسأله تعيين ميدان متفرق شده از يك سيلندر يا كره حل مي شود . طيف مكاني يك مبدل پيستوني : يك مبدل پيستوني با شعاع a و در صفحه در نظر مي گيريم . دامنه مؤلفه نرمال سرعت سطحي را با نشان داده و فرض مي كنيم كه در سطح مبدل ثابت و در ساير نقاط خارج صفحه سرعت صفر مي باشد . ر اين صورت چنين توزيع متقارن استوانه اي را مي توان با بيان كرد كه در آن براي و در ساير نقاط صفر است . عبارت طيف زاويه اي پتانسيل سرعت را براي يك مبدل پيستوني مي توان به صورت زير بيان نمود . كه در آن . و حال از تقارن استوانه اي جهت تبديل نسبت ها استفاده مي كنيم : (1.3) بنابراين طيف زاويه اي را مي توان بصورت زير نوشت : با استفاده از تابع سبل اين عبارت به فرم زير كاهش مي يابد : كه يك تابع استوانه اي سبل از مرتبه صفر مي باشد . همچنين اين تابع را مي‌توان بصورت تابع از شناسايي كرد . براي يك ديسك با شعاع a و تحريك شده بصورت يكنواخت نيز طيف بصورت زير مي باشد : (2،3) طيف زاويه اي در مختصات كروي : جهت بدست آوردن عبارت طيف زاويه اي در مختصات كروي ، نياز به استفاده از تبديل نسبتها مي باشد : (5.3) نكته قابل ذكر اينكه وقتي مي باشد يك مؤلفه موهومي خواهد بود ، كه در اين صورت زاويه نيز مختلط خواهد شد . بنابراين مي توان نشان داد كه : (6.3) در اين صورت تابع چگالي طيف بصورت زير تعريف مي شود : (7.3) كه و . بنابراين كانتورها بر روي صفحه مختلط ، كه با استفاده از تئوري انتگرال Cauchyانتخاب شده است ، براي محور حقيقي از و براي محور موهومي از0 تا مي باشد . با در نظر گرفتن تابع سبل و روابط قبلي و ، طيف زاويه اي را بصورت زير مي توان نشان داد : (8.3) كه در شكل (2.3) براي مقادير حقيقي يعني مولفه هاي همگن نشان داده شده است. پروفايل ميدان : پروفايل فشار ميدان را مي توان با در نظر داشتن اينكه متقارن استوانه اي است ، درك نمود . بنابراين در مختصات استوانه اي () ، فشار را مي توان بصورت نوشت . با تركيب روابط (6.3) و (8.3)و در نظر داشتن فشار فشار چنين بدست مي آيد : با استفاده از تابع سبل استاندارد عبارت بالا را مي توان به صورت زير نوشت : با در نظر گرفتن و ، كه قسمت موهومي مي باشد ، عبارت بالا بصورت زير در مي آيد : (9.3) كه ترم هاي اول و دوم بترتيب معادل مولفه‌هاي همگن و ناپايدار مي باشند . ارزيابي اين معادله نشان مي دهد كه مؤلفه ناپايدار اثر بسيار مهمي بر روي پروفايل ميدان نزديك مبدل دارد ، و بعد از آن قابل صرفنظر است . اين اثر براي مبدل با شعاع در شكل 3.3 نشان داده شده است. روش تبديل فوريه : نكته قابل توجه و مهم در محاسبه پروفايل ميدان ، قابليت محاسبه پروفايل بر روي صفحه اي ديگر غير از صفحه داده شده از ميدان داده شده مي باشد . اين قضيه با حل دو مثال از مبدل ديسكي دايره‌‌اي كه بصورت يكنواخت تحريك مي شود ، بيان مي گردد . رش آناليتيكال : در صورت تعيين ميدان مؤلفه ناپايدار مي تواند حذف شود و محاسبه به جذب طيف زاويه اي بر روي صفحه معين و شناخته شده و تابع تبديل فركانس مكاني مي انجامد و سپس بهبود الگوي ميدان با تبديل معكوس بدست مي آيد . محاسبات با استفاده از تابع تبديل فركانس مكاني مبدل پيستوني آغاز مي شود .
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 41 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
بنام خدا مکانيک آماري سامانه هاي بر هم کنشي : روش ميدان هاي کوانتيده مقدمه در اين بحث روشي متفاوت براي بررسي رفتار سيستم هاي تشکيل يافته از ذرات در حال بر همکنش ارائه مي دهيم. اين روش مبتني بر تعريف و پذيرفتن يک ميدان کوانتيده است که توسط عملگر هاي ميدان و هميوغ مختلط آن که مجموعه اي از قواعد جابجايي را براورده مي سازند، تعريف مي گردد. در ادامه عملگر تعداد و عملگر هاميلتوني را توسط اين دو عملگر ميدان باز نويسي مي کنيم. بدين ترتيب مي توانيم يک نمايش مناسب براي سامانه اي با تعداد محدودي ذره برهمکنشي بنويسيم که به "کوانتش دوم" موسوم است. براي راحتي محاسبات، عملگر هاي ميدان و اغلب به صورت بر هم نهي يک مجموعه از توابع موج تک ذره با ضرايب ثابت و بيان مي شوند. که بعدا به عنوان عملگر هاي آفرينش و نابودي به دست مي آيند که مجددا يک مجموعه ازقواعد جابجايي خوش رفتار را بر آورده مي سازند. در نهايت عملگر تعداد و هاميلتوني بر حسب عملگر هاي و نوشته مي شود. روند کوانتش دوم قواعد جابجايي براي بوزون ها قواعد جابجايي براي فرميون ها - مفهوم کوانتش دوم در نظريه ميدان اين خاصيت براي بوزون ها وجود ندارد عملگر تعداد و هاميلتوني معرفي مي کنيم : پتانسيل برهمکنشي دو- جسمي سامانه را مشخص مي نمايد عملگر چگالي تعداد است مي توانند بطور همزمان قطري باشند ها پايه هاي راست هنجار در فضاي هيلبرت هستند
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : پاورپوینت نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 21 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
بنام خدا ذرۀ باردار در ميدان مغناطيسي نظريۀ كلاسيك ميدان هاي الكتريكي و مغناطيسي: تبديلات پيمانه اي : براي ذره اي با جرم و بار در يك ميدان الكترومغناطيسي نوعي، لاگرانژي بصورت زير است: مي توان از روي لاگرانژي، تكانۀ كانوني را تعريف كرد: (1) (2) (3) (4) هاميلتوني براي ذره اي در يك ميدان الكترومغناطيسي: پس چگونه هاميلتوني مي تواند حركت ناشي از ميدان مغناطيسي را براي يك ذره باعث گردد، هنگاميكه ميدان مغناطيسي ظاهراً در رابطه بالاوارد نمي شود!! تصويرشرودينگري تصويرهايزنبرگي تصوير ماتريسي (5) (6) نظريۀ كؤانتومي شكل كلي هاميلتوني: عملگر سرعت: عملگر نيرو: (7) (8) (9)
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 9 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
تبديل تضعيف انتشار به شدت ميدان دريافتي معادله اصلي Hata مقدار انت انتشار(dB) بيان مي كند. همچنين معني هاي okumura و مدل هاي بهبود يافته Hata مقدار شدت ميدان دريافتي را بيان مي كنند. به همين خاطر لازم است كه روابط Hata به معادلات شدت ميدان تبديل شود. كه اين امر به راحتي امكان پذير است. معادله Hata برابر است با LP= ….. رابطه بين قدرت دريافتي از يك آنتن ايزوتروپيك و شدت ميدان در ايستگاه گيرنده برابر است با Pr = Pr = تبديل يك معادله خطي به حالت لگاريتمي با فركانس در رنج مگا هرتز برابر است با Pr = با جمع مقادير ثابت داريم Pr = هميشه قدرت دريافتي برابر است با قدرت فرستنده Pt منهاي افت انتشار LP. Pr = Pt – Lp با استفاده از رابطه(5) و (6) شدت ميدان كه وابسته به تضعيف و قدرت فرستنده مي باشد محاسبه مي شود. E = اگر قدرت فرستنده برابر 1KW ERP باشد اين مقدار برابر است با KW EIRP 637/1 فرستنده كه اگر اين Pt به Db تبديل نشود برابر 32.15Db مي شود كه رابطه E برابر است با E = 19 براي تبديل dB(v/m) به dB( ) بايد 120dB به رابطه(8) اضافه شود. E = با جايگزيني افت انتشار(LP) معادله Hata در رابطه(9) داريم E= متغيرها افت انتشار امواج در منطقه شهري كوچك و متوسط بصورت LP:dB افت انتشار امواج در منطقه حومه شهري بصورت LPs:dB افت انتشار امواج در منطقه فضاي باز بصورت LPO:dB شدت ميدان در فاصله d از فرستنده بصورت E: فركانس فرستنده برحسب مگاهرتز: f: ارتفاع آنتن ايستگاه فرستنده برحسب متر hb: ارتفاع آنتن ايستگاه گيرنده و سيار برحسب متر hm: فاصله بين ايستگاه فرستنده و گيرنده برحسب كيلومتر d: شكل (4) و (5) منحني هايي براي رنج فركانس 450MHz و 900MHz را نشان مي دهد ارتفاع آنتن ايستگاه سيار 105 متر مي باشد و ارتفاع آنتن ايستگاه ثابت بين 30 تا 1000 متر مي باشد. (با تغيير مكاني %50 و تغيير زماني %50) اين معني ها از آزمايشات و اندازه گيري ها در مناطق شهري ژاپن بدست آمده است. (شكل) معادله Hata-okumura كه بصورت تقريبي با منحني هاي 5,4 تطبيق دارد با روابط زير بيان مي شود. ارتفاع آنتن گيرنده در رنج 1 تا 10 متر ارتفاع موثر آنتن فرستنده در رنج 30 تا 200 متر فركانس برحسب مگاهرتز فاصله برحسب كيلومتر معادله(1) برتا رنج فركانسي 2GHz براي فاصله هاي بالاي 20 كيلومتر معتبر است. ارتباط راديويي بين فرستنده و گيرنده با توجه به اين شكل هنگام انتشار موج از آنتن فرستنده، بفرض آنكه هيچگونه جذبي وجود نداشته، بعلت توزيع توان موج روي سطحي كه با مجذور فاصله رابطه دارد چگالي توان موج كاهش خواهد يافت و مي توان آن را در حالت بدون بهره آنتن با رابطه زير بيان نمود: در رابطه فوق Pt قدرت فرستنده، d فاصله، E0 دامنه ميدان الكتريكي موج دريافتي و امپدانس مشخصه فضاي آزاد مي باشد. در صورتيكه آنتن فرستنده داراي بهره Gt باشد در اينصورت چگالي توان P در محل گيرنده عبارت است از: در صورتيكه آنتن گيرنده داراي سطح موثري به اندازه A0 باشد، ميزان توان دريافتي در آنتن گيرنده عبارتست از: با توجه باينكه رابطه سطح موثر با بهره و طول موج بصورت زير مي باشد: (1-32) بنابراين با توجه به 3 رابطه اخير نتيجه مي شود: (1-33) از رابطه اخير ميزان افت از ورودي آنتن فرستنده تا خروجي آنتن گيرنده، با منظور نمودن بهره آنتن ها، برحسب دسيبل بصورت زير مي باشد: (1-34) (1-35) در صورت صرفنظر كردن از بهره آنتن هاي فرستنده و گيرنده، يعني انتخاب آنتن هاي ايزونروپيك براي آنها، Gt=Gr=1، به رابطه مهم زير مي رسيم كه موسوم به افت فضاي آزاد مي باشد. (1-36) با توجه به رابطه كه C سرعت امواج در فضاي آزاد و معادل Km/s000/300 مي باشد، لذا: (1-37) رابطه فوق در سيستم متريك بوده و لكن چون در ارتباطات راديويي معمولا فركانس برحسب MHz و يا GHz و فاصله نيز برحسب كيلومتر مي باشد لذا با اعمال تبديلات لازم به ترتيب روابط زير بدست مي آيد. (1-38) (1-39) 1. 10. 4. قدرت موثر ارسال قدرت موثر ارسال اثرات قسمت هاي راديويي و انتقال در جهت ارسال را شامل است. اين پارامتر بطور عام با ERP نمايش داده شده و عموما برحسب واحد dBm و يا dBw بيان مي گردد. قدرت موثر ارسال در واقع حاصلضرب قدرت خروجي فرستنده، پس از اعمال افتهاي ناشي از خط انتقال و اتصالات، در بهره آنتن در جهت مورد نظر مي باشد.
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 36 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
آناليز پروفايل ميدان - روش طيف زاويه اي : نظريه اساسي روش طيف زاويه چنين بيان مي شود كه ميدان در صفحه داده شده را مي توان بصورت يك توزيع زاويه اي از امواج صفحه اي نشان داد . اگرچه چنين روشي براي برخي مسائل خاص بسيار پيچيده تر از روش انتگرالي است ، ولي بايستي در نظر داشته باشيم كه بعنوان مثال مسأله تعيين تفرق از يك جسم كروي و يا سيلندر نامحدود از طريق موج صفحه اي بسيار ساده تر حل مي شود . بنابراين با توصيف الگوي تابش از يك مبدل با استفاده از توزيع زاويه اي امواج صفحه اي كل مسأله تعيين ميدان متفرق شده از يك سيلندر يا كره حل مي شود . طيف مكاني يك مبدل پيستوني : يك مبدل پيستوني با شعاع a و در صفحه در نظر مي گيريم . دامنه مؤلفه نرمال سرعت سطحي را با نشان داده و فرض مي كنيم كه در سطح مبدل ثابت و در ساير نقاط خارج صفحه سرعت صفر مي باشد . ر اين صورت چنين توزيع متقارن استوانه اي را مي توان با بيان كرد كه در آن براي و در ساير نقاط صفر است . عبارت طيف زاويه اي پتانسيل سرعت را براي يك مبدل پيستوني مي توان به صورت زير بيان نمود . كه در آن . و حال از تقارن استوانه اي جهت تبديل نسبت ها استفاده مي كنيم : (1.3) بنابراين طيف زاويه اي را مي توان بصورت زير نوشت : با استفاده از تابع سبل اين عبارت به فرم زير كاهش مي يابد : كه يك تابع استوانه اي سبل از مرتبه صفر مي باشد . همچنين اين تابع را مي‌توان بصورت تابع از شناسايي كرد . براي يك ديسك با شعاع a و تحريك شده بصورت يكنواخت نيز طيف بصورت زير مي باشد : (2،3) طيف زاويه اي در مختصات كروي : جهت بدست آوردن عبارت طيف زاويه اي در مختصات كروي ، نياز به استفاده از تبديل نسبتها مي باشد : (5.3) نكته قابل ذكر اينكه وقتي مي باشد يك مؤلفه موهومي خواهد بود ، كه در اين صورت زاويه نيز مختلط خواهد شد . بنابراين مي توان نشان داد كه : (6.3) در اين صورت تابع چگالي طيف بصورت زير تعريف مي شود : (7.3) كه و . بنابراين كانتورها بر روي صفحه مختلط ، كه با استفاده از تئوري انتگرال Cauchyانتخاب شده است ، براي محور حقيقي از و براي محور موهومي از0 تا مي باشد . با در نظر گرفتن تابع سبل و روابط قبلي و ، طيف زاويه اي را بصورت زير مي توان نشان داد : (8.3) كه در شكل (2.3) براي مقادير حقيقي يعني مولفه هاي همگن نشان داده شده است. پروفايل ميدان : پروفايل فشار ميدان را مي توان با در نظر داشتن اينكه متقارن استوانه اي است ، درك نمود . بنابراين در مختصات استوانه اي () ، فشار را مي توان بصورت نوشت . با تركيب روابط (6.3) و (8.3)و در نظر داشتن فشار فشار چنين بدست مي آيد : با استفاده از تابع سبل استاندارد عبارت بالا را مي توان به صورت زير نوشت : با در نظر گرفتن و ، كه قسمت موهومي مي باشد ، عبارت بالا بصورت زير در مي آيد : (9.3) كه ترم هاي اول و دوم بترتيب معادل مولفه‌هاي همگن و ناپايدار مي باشند . ارزيابي اين معادله نشان مي دهد كه مؤلفه ناپايدار اثر بسيار مهمي بر روي پروفايل ميدان نزديك مبدل دارد ، و بعد از آن قابل صرفنظر است . اين اثر براي مبدل با شعاع در شكل 3.3 نشان داده شده است. روش تبديل فوريه : نكته قابل توجه و مهم در محاسبه پروفايل ميدان ، قابليت محاسبه پروفايل بر روي صفحه اي ديگر غير از صفحه داده شده از ميدان داده شده مي باشد . اين قضيه با حل دو مثال از مبدل ديسكي دايره‌‌اي كه بصورت يكنواخت تحريك مي شود ، بيان مي گردد . رش آناليتيكال : در صورت تعيين ميدان مؤلفه ناپايدار مي تواند حذف شود و محاسبه به جذب طيف زاويه اي بر روي صفحه معين و شناخته شده و تابع تبديل فركانس مكاني مي انجامد و سپس بهبود الگوي ميدان با تبديل معكوس بدست مي آيد . محاسبات با استفاده از تابع تبديل فركانس مكاني مبدل پيستوني آغاز مي شود .
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : ppt نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 22 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
بنام خدا ترانزيستورهاي اثر ميدان (FET) الکترونیک دیجیتال ترانزيستور اثر ميدان Field Effect Transistor الکترونیک دیجیتال ترانزیستور اثر میدان ، دسته‌ای از ترانزيستور ها هستند که مبنای کار کنترل جریان در آنها توسط یک ميدان الكتريكي صورت می‌گیرد. با توجه به اینکه در این ترانزیستورها تنها یک نوع حامل بار (الکترون آزاد یا حفره) در ایجاد جریان الکتریکی دخالت دارند، می‌توان آنها را جزو ترانزیستورهای تک‌قطبی محسوب کرد كلمه ترانزيستور از دو كلمه ترانس (انتقال) و رزيستور (مقاومت) تشكيل شده است و قطعه اي است كه از طريق انتقال مقاومت به خروجي باعث تقويت مي شود. تعريف الکترونیک دیجیتال اگر قطعه اي سيليكن با ناخالصي نوع n به دو سر يك باتري وصل كنيم جرياني با توجه به ميزان مقاومت سيليكن در مدار جاري مي شود ورود الكترون ها خروج الكترون ها ايجاد ترانزيستور اثر ميدان (FET) الکترونیک دیجیتال نفوذ فلز سه ظرفيتي (مانند اينديم) و ايجاد ناحيه اي از نوع P با غلظتي بيش از ناحيه n و ايجاد اتصالي به نام گيت ناحيه n كانال ناميده مي شود
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات
