لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 95 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
1 ويژگيهاي پرتو X پرتونگاري 3 ويژگيهاي پرتو X مقدمه پرتوهاي X در سال 1895 ، به وسيله ي رونتگن فيزيكدان آلماني كشف شد و از آنجا كه ماهيت آنها در آن زمان ناشناخته بود ، بدين نام خوانده شدند . اين پرتوها برخلاف نور معمولي نامرئي هستند اما مسير مستقيمي را مي پيماند و فيلم عكاسي را مانند نور مرئي متأثر مي كنند . از سوي ديگر ، از نور با نفوذتر بوده و به آساني از بدن انسان ، چوب ، قطعات نسبتاً ضخيم فلزي ، و ديگر اشياء كدر عبور مي كنند . براي استفاده از هر وسيله اي همواره به شناخت كامل آن نياز نيست ، به اين دليل تقريباً بي درنگ فيزيك دانها و چندي بعد مهندسان علاقه مند به مطالعه ساختار دروني اجسام كدر ، پرتوهاي X را بكار گرفتند . با قرار دادن لامپ پرتو X در يك سوي جسم و فيلم عكاسي در سوي ديگر ، مي توان تصويري سايه مانند و يا پرتونگار به دست آورد، بخشهايي از جسم با چگالي كمتر ، نسبت به بخشهايي با چگالي بيشتر مقدار بيشتري از تابش 3 X را عبور مي دهند . بدين وسيله نقطه ي شكست در استخواني شكسته و يا محل تركي در يك فلز قالب گيري شده مشخص مي شود. بدين ترتيب پرتونگاري بدون آگاهي دقيق از تابش بكار برده شده ، آغاز شد ، زيرا ماهيت كامل پرتوهاي X تا سال 1912 ، مشخص نبود ، در اين سال ، پديده ي پراش پرتو X در بلوها كشف شد ، و همزمان با اين كشف ، ماهيت موجي پرتوهاي X به اثبات رسد از اين رو روش جديدي براي بررسي ريز ساختار ماده نيز فراهم شد . هر چند پرتونگاري در اين نوع خود وسيله بسيار مهمي است و از زمينه ي كاربردي گسترده اي برخوردار است ، اما معمولاً توان تفكيك آن براي آشكارسازي جزئيات دروني ، تا مرتبة محدود مي شود . از سوي ديگر ، پراش مي تواند به طور غير مستقيم جزئيات ساختار دروني را تا اندازه ي 4 آشكار كند ، و در اين كتاب به اين پديده، و كاربردهاي آن در مسائل متالورژيكي پرداخته مي شود . در اينجا پرتوهاي X و ساختار دورني بلورها در دو فصل اول به عنوان پيش نيازهاي لازم براي بحث پراش پرتوهاي X در بلوها كه به دنبال خواهد آمد ، توصيف شده است. تابش الكترومغناطيس امروزه مي دانيم كه پرتوهاي X ، تابش الكترومغناطيسي با ماهيتي كاملاً همانند نور مرعي ، اما با طول موجي بسيار كوتاهتر از آن هستند ، واحد اندازه گيري در ناحيه پرتو X آنگسترم برابر با است و پرتوهاي X بكار رفته در پراش ، تقريباً طول موجهايي در گستره ي 5/0 تا 5/2 دارند ، در حالي كه طول موج نور مرئي در محدودة 6000 است . بدين ترتيب پرتوهاي X ، ناحيه اي ميان پرتوهاي گاما و فرابنفش را در طيف كامل الكترومغناطيسي اشغال مي كنند
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 10 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
1 پرتوها پرتو گاما اشعه گاما نوعی از امواج الکترومغناطیسی است. طول موج آن بسیار کوتاه است و از ۱ تا ۰٫۰۱ آنگستروم تغییر می‌کند. جرم آن در مقیاس اتمی صفر، سرعت آن برابر سرعت نور، بار الکتریکی آن صفر است. انرژی اشعه گاما از ۱۰ کیلو الکترون ولت تا ۱۰ مگا الکترون ولت تغییر می‌کند. برد اشعه گاما بسیار زیاد است. مثلا در هوا چندین متر است. خاصیت ایجاد یونیزاسیون و برانگیختگی در اشعه گاما نیز وجود دارد. ولی به مراتب کمتر از ذرات آلفا و بتا است. مثلا اگر قدرت یونیزاسیون متوسط اشعه گاما را یک فرض کنیم، قدرت یونیزاسیون متوسط ذره بتا ۱۰۰ و ذره آلفا ۱۰۴ خواهد بود. قدرت نفوذ این اشعه به مراتب بیشتر از ذرات بتا و آلفا است. طیف انرژی اشعه گاما، همانند ذرات آلفا تک انرژی است. یعنی تمام فوتون‌های گامای حاصل از یک عنصر رادیواکتیو دارای انرژی یکسانی هستند. توزیع گاما توزیع گاما یکی از توزیع‌های احتمالاتی پیوسته است. تابع چگالی احتمال: گاما تابع احتمال 3 یک آنتن رادار دوربرد معروف به آلتیر (ALTAIR) برای ردیابی اشیاء فضایی، این رادار در آبسنگ کواجالین مستقر است. رادار یک دستگاه رادیویی است که برای مشاهده اجسام و اندازهگیری برخی ویژگیهای آنها به وسیله امواج الکترومغناطیسی به کار میرود. کاربرد اصلی رادار و محل پیدایش و رشد آن در صنایع نظامی و هوانوردی است و نقش اصلی یک سیستم راداری نظارت بر یک محدوده بزرگ و تشخیص اجسام متحرک، ردیابی اهداف و استخراج مشخصاتی مانند سرعت و ارتفاع و ... می باشد. 3 ساختار و عملکرد رادار با ارسال و دریافت امواج رادیویی کار می‌کند. اهدافی که رادار استخراج می کند، معمولا اهداف فلزی هستند. ویژگی های رادار نسبت به دید چشمی: برد زیاد عدم وابستگی به وجود نور عبور امواج از موانع امکان اندازه گیری دقیق مشخصه هایی مانند فاصله، ارتفاع، سرعت انواع رادار از نظر ساختمانی رادار پالسی رادار موج پیوسته کاربرد ها نظارت و رهگیری هواپیماها و موشکها نظارت و رهگیری اهداف دریایی یا زمینی نظارت و رهگیری اجرام فضایی هواشناسی اندازه گیری سرعت وسایل نقلیه رادارهايي كه امروزه در هوانورذي غيرنظامي استفاده ميشود در دو گروه كلي مورد بحث قرار ميگيرد: Primary Suveillance Radar و Secondary Suveillance Radar از آنجايي كه اين دو رادار از هر جهت كامل نيستند اكثرا با هم در يك سايت 4 نصب ميشوند. در اينجا سعي ميكنم اين دو سيستم رو به همراه معايب و محاسن معرفي كنم. Primary Suveillance Radar )PSR) : اين اولين نوع رادار بود كه در هواپيمايي بكار گرفته شد . اساس كار بر مبناي فرستادن يك سيگنال و محاسبه زمان برگشت آن از هدف بود . اين آنتن در ساده ترين حالت از چهار بخش مهم تشكيل شده : 1-فرستنده 2-گيرنه 3-آنتن 4-صفحه نمايش(Plan Position Indicator) در ابتداي كار آنتن در حالت فرستندگي است و در زماني بسيار كوتاه ( حدود 2 ميكرو ثانيه) امواج الكترومغناطيسي رو پخش ميكند . به اين زمان Tx Time ميگويند. انرژي به يك آنتن Directional تغذيه شده و در فضا پخش ميشود . دقت كنيم كه آنتن رادار در اصل يك آنتن سمتي است ( پخش كننده در يك سمت ) ولي وقتي كه به گردش در ميايد كار يك آنتن همه جهته (Omindirectional) را ميكند. بعد از پخش اموج نوبت به دريافت برگشتي حاصل از برخورد به اهداف است . از اينرو فرستنده خاموش و گيرنده روشن ميشود . در مدت زماني حدود چندين هزار ميكرو ثانيه گيرنده روشن
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 9 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
2 · چگونگي شکل گيري پرتوهاي کاتدي وقتي که مقدار گاز داخل لوله تخليه الکتريکي کاهش مي‌يابد، فضاي تاريک کاتد ، بيشتر و ستون مثبت کوتاهتر و روشنايي آن کمتر ميشود. با کاهش بيشتر فشار تاباني باز هم ضعيفتر ميشود و شيشه لوله در مجاورت کاتد شروع به تاباني مختصري ميکند. وقتي که فشار تا 0.001ميليمتر جيوه افت کند، تاباني گاز عملا متوقف ميشود، درحالي که تمام سطح شيشه لوله ، نور درخشاني (معمولا سبز) گسيل مي‌دارد. اگر هوا باز هم با پمپ تخليه بيشتر خارج شود، تاباني شيشه سبز ضعيفتر ميشود. با شروع فشار از 0.00001 تا 0.0001 ميليمتر جيوه اين تاباني بکلي محو ميشود و تخليه خاتمه مي‌پذيرد. تاباني سبز شيشه را چگو نه مي‌توان توضيح داد؟ اگر به آند لوله تخليه گاز ، شکل معيني داده شود، تصوير سايه آند بر شيشه ظاهر ميشود، به ترتيبي که گويي کاتد ، چشمه نور کوچکي است. در نتيجه ، تاباني شيشه ، به دليل توليد نور از پرتوهاي گسيل شده از کاتد است. آنها از صفحه فلزي آند نمي‌گذرند و تصوير سايه آن بر شيشه تشکيل ميشود. اين پرتوها ، پرتوهاي کاتدي ناميده شده‌اند. ظهور و آشکار سازي پرتوهاي کاتدي پرتوهاي کاتدي ، نه فقط شيشه بلکه اجسام ديگر را نيز به تاباني وا مي‌دارند. اجسام مختلف نوري ، رنگ‌هاي مختلف گسيل مي‌دارند، مثلا گچ ، تابانی قرمز رنگ و سولفید روی ، نور سبز روشن ایجاد می‌کنند و نظایر آن. این تابانی را ، مثلا با قرار دادن تکه‌هایی از اجسام معدنی مختلف در بین کاتد و آند 2 لامپ تخلیه گازی ، می‌توان مشاهده کرد. بنابرین ، اگر چه پرتوهای کاتدی ، نامرئی‌اند، می‌توان از تابانی اجسامی که با آنها بمباران شده‌اند، وجودشان را به سهولت آشکار کرد. با پوشش سطح اجسام با اجسامی که بر اثر پرتوهای کاتدی تابان می‌شوند، پرده های لیمان بدست می‌آید ( لیمان Lumines Cent را از کلمه یونانی Lumen به معنی " نور " گرفته‌اند ) که برای مشاهده پرتوهای کاتدی ، مناسب هستند. در چنین صفحه ای ، در امتداد لوله در زاویه کوچکی نسبت به محور آن ، می‌توان امتداد پرتوهای کاتدی را در لوله به آسانی ردیابی کرد. برای سهولت مشاهده ، دریچهای با شکاف دراز ، جلوی پرده قرار می‌دهند. این دریچه ، بخشی از باریکه کاتدی را قطع می‌کند و رد روشن باریکی بر پرده لیمان باقی می‌گذارد. مفاهيم پايه لامپ پرتوي کاتدي اين وسيله از نظر ظاهر و ساختمان شبيه لامپي است که براي بررسي اثر ميدانهاي الکتريکي و آهنربايي پرتوهاي کاتدي به کار مي‌رود. تفاوت اساسي در اين است که قبلا کاتد سرد بود و به علت بمباران با يونها ، الکترون گسيل مي‌کرد. حالا چشم الکترون تفنگ الکتروني است که در قسمت باريک لامپ قرار دارد. تفنگ الکتروني 3 تفنگ الکتروني عبارت است از کاتد التهابي (رشته) که الکترون گسيل ميکند و آند که به شکل قرصي با سوراخ کوچک با قطري برابر با 1 تا 3mm ساخته ميشود. اختلاف پتانسيلي از چند صد تا چند هزار ولت بين کاتد و آند برقرار ميشود که در فضاي بين آنها ميدان الکتريکي شديدي تشکيل ميشود. اين ميدان به الکترودهايي که از کاتد گسيل ميشوند تا سرعتهاي بسيار بالايي شتاب مي‌دهند. کاتد داخل استوانه فلزي است که به آن ولتاژ مثبتي (نسبت به کاتد) اعمال ميشود که اندکي از ولتاژ آند کمتر است. عمل مشترک اين استوانه و آند باعث ميشوند که تقريبا تمام الکترونها در سوراخ آند جمع (کانونش پرتوهاي کاتدي) و از آن به شکل نوار باريکي ، يعني باريکه الکتروني ، خارج شوند. در محلي که اين باريکه به پرده مي‌خورد (ته لامپ که با ماده ليان پوشيده شده است)، نقطه تابان روشني ظاهر ميشود. طرز کار لامپ پرتوي کاتدي باريکه الکتروني خارج شونده از تفنگ الکتروني ، در مسيرش به طرف پرده ، از بين دو جفت صفحه‌هاي فلزي موازي مي‌گذرند. اگر به جفت صفحه‌هاي اول ، ولتاژي اعمال شود، ميدان يکنواختي ايجاد ميشود و الکترونهایی را که از آن می‌گذرند به طرف صفحه‌ای مثبت منحرف می‌کند و لکه روشن روی پرده در امتداد افقی به طرف چپ یا راست منحرف خواهد شد. به همین ترتیب ، اگر ولتاژی به جفت صفحات دوم اعمال شود تا باریکه به طرف صفحه مثبت منحرف می‌گردد و لکه روشن روی پرده در امتداد قائم به طرف بالا یا پایین تغییر مکان می‌دهند. سپس از روی جا بجایی لکه روشن روی پرده می‌توان در مورد ولتاژ اعمال شده بر صفحات منحرف کننده ، نظر داد. در اینجا چیز مهم و حائز اهمیت این است که به علت جرم اینرسی ناچیز الکترونها ، به هر تغییر ولتاژ روی صفحات خیلی سریع واکنش نشان می‌دهد. بنابراین لامپ پرتوی کاتدی را می‌توان برای ردیابی فرآیندهایی که در آنها تغییرات بسیار سریع ولتاژ و جریان روی می‌دهند بکار برد. مسائلی از این نوع در مهندسی رادیو که در آنجا جریانها و ولتاژها چندین میلیون بار در ثانیه تغییر می‌کنند بسیار حائز اهمیت است. 5 نوسان نگار پرتو کاتدی با مجهز کردن لامپ پرتو کاتدی با وسایل مناسبی جهت بررسی فرآیندهایی شبیه تغییر سریع ولتاژ و جریان وسیله‌ای ساخته می‌شود که نوسان نگار پرتوی کاتدی نامیده می‌شود. این وسیله نه فقط در مهندسی رادیو بلکه در بعضی شاخه‌های دیگر علم و تکنو لوژی نیز ابزار پژوهشی مهمی است و کار پژوهش در آزمایشگاههای علمی و صنعتی بدون آن دشوار است. کاربردهای لامپ پرتوی کاتدی تلویزیون یکی از وسایلی است که مجهز به لامپ پرتوی کاتدی است. می‌توان گفت که لامپ پرتوی کاتدی مهمترین قسمت دستگاههای تلویزیونی است. در دستگاههای تلویزیونی ، لامپهایی که بجای کنترل الکتریکی ، باریکه الکترونی را بطور مغناطیسی کنترل می‌کنند، نیز بطور عمده‌ای بکار می‌روند.
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 22 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
2- توليد پرتو x در اين مجموعة آزمايش، براش براگ پرتو x و ميکروموج از ساختارهاي تناوبي بررسي خواهد شد. در اينجا توضيحي کوتاه دربارة توليد پرتوي xاي که استفاده ميکنيم ارائه ميدهيم. شکل زير طراحي از از لامپ پرتو x است. الکترونها از کاتد داغ، گسيل گرمايوني ميشوند: اين کاتد داراي اختلاف پتانسيل زياد V با آند هدف است. در پي برخورد الکترونها به آند، پرتو x با توزيع شدت طيفي شبيه به آنچه که در شکل زير آمده گسيل ميشود. اين طيف شامل دو بخش اساسي است. طيف تابشي پوسته و پهن که تابش ترمزي خوانده ميشود و به علت کندشدن ناگهاني الکترونها پس از برخورد با آن به وجود ميآيد. طيف اين تابش از طول موج کمينة که طول موج فوتوني حامل همة انرژي جنبشي الکترون فرودي روي آند، شروع ميشود و با کاهش شدت تا طول موجهاي بلند (فوتونهاي کم انرژي) ادامه دارد. از نظر براش پرتو x ، اين بخش از تابش لامپ معمولاً به عنوان زمينه در نظر گرفته ميشود. روي طيف پيوستة تابش ترمزي مجموعهاي از خطوط تقريباً تکفام پرتو x قرار دارد که بيانگر ساختار اتمي اتمهاي آند است. به چگونگي توليد اين تابش مشخصه در شکل زير اشاره شده است. الکترون پر انرژي به آند برخورد مکند و يکي از از الکترونهاي پسوتة دخلي يکي از اتمهاي آند را به بيرون پرتاب مي کند. فوتون پرتو x وقتي گسيل ميشود که اين جايگاه تهي با گذار الکتروني از پوستة انرژي بالاتر پر شود. اين فرآيند را مي‌توان در نمودار انرژي مانند آنچه در شکل آمده نشان داد. اين شکل، نمايش انرژي اتمي است که در پوسته اي معني جايگاهي تهي دارد و همة گذارهاي مجاز را نيز نمايش مي دهد و نامگذاري خطهاي مختلف از نام حالتهاي اوليه و نهايي گذارها گرفتته شد و در شکل (*) آمده است. توجه کنيد که بر هم کنش اسپين مدار همراه با ديگر پديدههاي نسبيتي ترازهاي انرژي پوستههاي مختلف را بر حسب عدد کوانتومي که مشخص کنندة تکانة زاويه اي کل است چند شاخه ميکند. مثلاً خط در حقيقت ترازي چند تايي است که از دو خط () تشکيل شده که در پراش پرتو x به ندرت از يکديگر قابل تميزاند. تابش مشخصة بالا به علت تکفام بودن در پراش پرتو x بسيار مفيد است. در اين آزمايش، از آند Cu استفاده ميکنيد که خطهاي گسيلي مهم آن و است. طول موجي که براي تابش داده شده ميانگين مؤثر تراز دوتايي است. شدت تابش از مس تقريباً شش بار از شدت تابش با فيلتر مناسب حذف شود، تعبير الگوي پراش سادهتر ميشود. فيلتر مناسب براي خطهاي K مس، ورقه Ni است که در (به دليل جذب فوتوالکتريک) لبة جذب دارد به طوري که طول موجهاي کوتاهتر از آن جذب ميشوند. مثلاً ورقة نيکل به ضخامت اگر به صورت فيلتر K مس استافده شود، باريکهاي به وجود ميآورد که شدت مؤلفة در آن 500 بار از شدت مولفه بيشتر است. براش براگ پرتو x توجه :همانند ساير تابشهاي يوننده، بايد از پرتوگيري غير لازم بدن احتراز کرد. هنگام کار لامپ پرتو x بايد حفاظي مناسب در برابر پرتوهاي پراکنده شده قرار گيرد (براي Tel – x- Ometer حفاظ جزو تجهيزات استاندارد دستگاه است). الف) تک بلور. تک بلور NaCl را طوري روي پاية مخصوص پراش سنج نصب کنيد که طرف (100)، آن طور که طرح آن در شکل آمده است. موازي با صفحة پشتي پاية نصب باشد. ولتاژ شتاب دهندة لامپ پرتو x را قرار دهيد و شدت جريان را متناسب با توان لامپ انتخابي کنيد تا آنچنان که در شکل آمده باريکة موازي شده پرتو x به سطح بلور برخورد کند. روش کار براش سنج بايد روش باشد يعني به ازاي چرخش پاية بلور به اندازة بازوي آشکارساز يابد به اندازة حرکت کند تا زاويههاي تابش و بازتاب را تغيير همچنان برابر بماند. براي مقادير در گسترة حرکت براش سنج، شدت آشکار شده را بر حسب رسم کنيد. نمودار دادهها را رسم کنيد. همين اندازهگيري را با قراردادن ورقة Ni در برابر باريکة فرودي تکرار کنيد. ب) روش پودر (دبي – شرر) در نمونة پودري که از تعداد زيادي بلورکهاي کوچک با راستا گزيني کاتورهاي تشکيل شده است هر مجموعه صفحهاي (hkl) در همة جهتهاي ممکن نسبت به باريکة فرودي پرتو x قرار ميگيرد؛ اين وضع در شکل نمايانده شده است. به اين ترتيب به ازاي هر مجموعه شاخصهاي (hkl) شرط براگ يعني معادلة 18 هميشه براي تعداد کمي از بلورکهاي صادق است:بدين معني که به ازاي هر مجموعه از صفحه‌هاي متناظر با ضريب ساختار غير صفر، مي‌توان در زاوية براگ براي اين صفحهها، يعني زاوية نسبت به باريکة فرودي بازتابي آينهاي انتظار داش. مکان هندسي اين جهتها، مجموعة مخروطهايي است با تيمه زاويه رأس برابر که جهت باريکة فرودي، آن چنان که در شکل قبل آمده، محور مشترک آنها است. اگر نوار استوانهاي فيلم عکاسي طوري قرار گيرد که قطر آن منطبق بر جهت باريکة فرودي باشد، زاويهاي براگ را مي‌توان با اندازهگيري موقعيت زاويهاي حلقههاي تابش ديده به دست آورد. در اين آرايش که به نام دوربين پودري شناخته شده است، نمونة پودري را به شکل استوانهاي در ميآورند و آن را عمود بر صفحة فيلم قرار مي‌دهند به طوري که همة انعکاسها را بتوان روي صفحة عکاسي ضبط کرد. اگر دوربين پودري در دسترس نباشد، با ثابت نگاه داشتن نمونه و لامپ پرتو x و روييدن زاويهها به آشکار ساز G-M ، مي‌توان موقعيت زاويهاي بازتابشهاي براگ را، آن چنان که در شکل قبل آمده است، به دست آورد. براي تهية نمونه، آن را در هاون چيني بساييد تا به صورت پودر ريزي درآيد؛ مدتي صبر کنيد تا رطوبت کافي از هوا جذب کند که بتوان آن را به صورت فشرده، روي لام شيشهاي ميکروسکوپ قرار داد. موقعيت زاويهاي قلههاي پودر NaCl و KCl را، به همان روش بالا به دست آوريد. به ازاي هر قله، زاوية براگ ؛ و مقدار را در جدولي بياوريد. ميتواند همة مقدارهاي ممکن کوچکتر از 20 را اختيار کند. آزمايش به کمک کامپيوتر آشنايي با آزمايش به کمک کامپيوتر آزمايش: رابط کامل بين کامپيوتر و طيف سنج پرتو x براگ بايد شامل قسمتهاي زير باشد. (الف) وسيلهاي براي دستيابي به آهنگ شمارش آشکار ساز، (ب) وسيلهاي براي ثبت موقعيت زاويهاي بازوي آشکار ساز، (ج) سازوکاري که به کمک آن کامپيوتر بتواند موقعيت زاويهاي بازوي آشکار ساز و / يا پاية بلور را بين اندازهگيريها به تدريج تغيير دهد. (د) دستورهاي نرم افزاري براي رسم دادهها به طوري که موقعيت قلهها به دست آيد. دربارة جزئيات نحوة اجراي (الف) و (ب) توضيح ميدهيم: الف) مدار آماده سازي براي شمارش تپهاي لامپ G-M به وسيله شمارنده / زمانسنج مناسب است. هر تپ ورودي در انتها به تپ ديجيتال تبديل ميشود و به ورودي آنالوگ ADC ميرسد. (ب) يک راه ممکن براي ثبت موقعيت زاويهاي بازوي آشکارساز باري دستگاه Tel-x-Ometer ، به طور خاص بررسي شده است. از پتانسيومتر ظريف 10 دور، به عنوان تقسيم کنندة ولتاژ آن طور که در شکل زير آمده است استفاده ميشود و اتصال مرکزي آن به ورودي کارت ADC متصل است به طوري که موقعيت زاويهاي محور پتانسيلسنج به صورت ديجيتال قابل خواندن باشد. پتانسيل سنج روي لبة متصل به چره گردان بازوي آشکار ساز سوار ميشود، آنگاه محور پتانسيل سنج با لولة پلاستيکي کوتاهي به انتهاي ميلهاي فلزي هم محور با چرخ گردان، به صورت مکانيکي جفت ميشود. وقتي که بازوي آشکار ساز سوار ميشود، آنگاه محور پتانسيل سنج با لولة پلاستيکي کوتاهي به انتهاي ميلهاي فلزي هم محور با چرخ گردان، به صورت مکانيکي جفت ميشود وقتي که بازوي آشکار ساز 100 درجه دوران ميکند، محورهاي چرخ دهنده و پتانسيل سنج تقريباً 9 دور ميچرخند. براي اينکه بيشترين دقت اندازهگيري به دست آيد، بايد ولتاژهاي DC ، V1 و V2 را طوري تنظيم کرد که وقتي آشکار ساز همة گسترة زاويهاي را ميپيمايد ولتاژ ورودي ADC هم همه گسترة مجاز آن را بپوشاند. اندازهگيريها و نرم افزارها
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : وورد نوع فایل : word (..doc) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد صفحه : 95 صفحه
قسمتی از متن word (..doc) :
1 ويژگيهاي پرتو X پرتونگاري 3 ويژگيهاي پرتو X مقدمه پرتوهاي X در سال 1895 ، به وسيله ي رونتگن فيزيكدان آلماني كشف شد و از آنجا كه ماهيت آنها در آن زمان ناشناخته بود ، بدين نام خوانده شدند . اين پرتوها برخلاف نور معمولي نامرئي هستند اما مسير مستقيمي را مي پيماند و فيلم عكاسي را مانند نور مرئي متأثر مي كنند . از سوي ديگر ، از نور با نفوذتر بوده و به آساني از بدن انسان ، چوب ، قطعات نسبتاً ضخيم فلزي ، و ديگر اشياء كدر عبور مي كنند . براي استفاده از هر وسيله اي همواره به شناخت كامل آن نياز نيست ، به اين دليل تقريباً بي درنگ فيزيك دانها و چندي بعد مهندسان علاقه مند به مطالعه ساختار دروني اجسام كدر ، پرتوهاي X را بكار گرفتند . با قرار دادن لامپ پرتو X در يك سوي جسم و فيلم عكاسي در سوي ديگر ، مي توان تصويري سايه مانند و يا پرتونگار به دست آورد، بخشهايي از جسم با چگالي كمتر ، نسبت به بخشهايي با چگالي بيشتر مقدار بيشتري از تابش 3 X را عبور مي دهند . بدين وسيله نقطه ي شكست در استخواني شكسته و يا محل تركي در يك فلز قالب گيري شده مشخص مي شود. بدين ترتيب پرتونگاري بدون آگاهي دقيق از تابش بكار برده شده ، آغاز شد ، زيرا ماهيت كامل پرتوهاي X تا سال 1912 ، مشخص نبود ، در اين سال ، پديده ي پراش پرتو X در بلوها كشف شد ، و همزمان با اين كشف ، ماهيت موجي پرتوهاي X به اثبات رسد از اين رو روش جديدي براي بررسي ريز ساختار ماده نيز فراهم شد . هر چند پرتونگاري در اين نوع خود وسيله بسيار مهمي است و از زمينه ي كاربردي گسترده اي برخوردار است ، اما معمولاً توان تفكيك آن براي آشكارسازي جزئيات دروني ، تا مرتبة محدود مي شود . از سوي ديگر ، پراش مي تواند به طور غير مستقيم جزئيات ساختار دروني را تا اندازه ي 4 آشكار كند ، و در اين كتاب به اين پديده، و كاربردهاي آن در مسائل متالورژيكي پرداخته مي شود . در اينجا پرتوهاي X و ساختار دورني بلورها در دو فصل اول به عنوان پيش نيازهاي لازم براي بحث پراش پرتوهاي X در بلوها كه به دنبال خواهد آمد ، توصيف شده است. تابش الكترومغناطيس امروزه مي دانيم كه پرتوهاي X ، تابش الكترومغناطيسي با ماهيتي كاملاً همانند نور مرعي ، اما با طول موجي بسيار كوتاهتر از آن هستند ، واحد اندازه گيري در ناحيه پرتو X آنگسترم برابر با است و پرتوهاي X بكار رفته در پراش ، تقريباً طول موجهايي در گستره ي 5/0 تا 5/2 دارند ، در حالي كه طول موج نور مرئي در محدودة 6000 است . بدين ترتيب پرتوهاي X ، ناحيه اي ميان پرتوهاي گاما و فرابنفش را در طيف كامل الكترومغناطيسي اشغال مي كنند
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : ppt نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 28 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
1 به نام خدا بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 2 3 موضوع: بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 1 - پراکندگی همدوس 2- اثر فتوالکتريک 3- پراکندگی کمپتون 4- توليد جفت 5 - تجزيه توسط فوتون رفرنس: فيزيك پزشكي (دكتر تكاور)(368 - 359) اهداف: اهميت موضوع وكاربرد محتواي درس: اولويت تدريس: منابع بيشترجهت پژوهش و امتحان: فيزيك راديولوژي تشخيصي (كريستينسن) – فيزيك تشعشع و راديولوژي(نجم آبادي ) – فيزيك پزشكي (كامرون) نحوه ارزيابي: كوييز- امتحان - حضور و غياب رفع اشكالات درسي: : ( يك شنبه 10 -12) ( دوشنبه 11- 12) ( سه شنبه 10- 12) 4
dI = -μ dx.I عبور پرتو اولیه با شدت I o از ضخامت ماده ( X ) و کاهش شدت آن I = I o e - μ x وابستگی به جنس ماده ( μ ضریب کاهش خطی) ضریب کاهش خطی ] μ cm -1 [ کاهش کسری از انرژی پرتو که در اثر عبور از یک سانتیمتر ماده صورت می گیرد. شکل (25-5) ضریب کاهش جرمی ρ / μ cm 2 /g کاهش کسری از شدت پرتو اولیه به وسیله ضخامت 1 g/cm 2 ماده -3 بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 5 برخوردهای اساسی بين اشعه X و ماده پنج راه اصلی برای برخورد يک فوتون اشعه X با ماده 1- پراکندگی كلاسيك (همدوس) 2- اثر فتوالکتريک 3- پراکندگی کمپتون 4- توليد جفت 5 - تجزيه توسط فوتون
1- پراکندگی كلاسيك (همدوس): اشعه با انرژی کم به الکترونهای يک اتم برخورد کرده و آنها را با فرکانس معادل فرکانس خود به نوسان در می آورد ← الکترون به نوسان درآمده از خود فوتون تابش ميکند ← انرژي فوتون برخورد كننده برابر با انرژي فتون تابشي * پراکندگی بدون تغيير * بدون تغيير در طول موج پرتو, هيچگونه انرژی انتقال نمی شود. * برخورد فوتون با اتم در نتيجه برانگيختگی اتم * فقط تغيير جهت پرتو * عدم ايجاد يونش در ماده * مه آلودگی روی فيلم
لینک دانلود و خرید پایین توضیحات دسته بندی : ppt نوع فایل : powerpoint (..ppt) ( قابل ويرايش و آماده پرينت ) تعداد اسلاید : 28 اسلاید
قسمتی از متن powerpoint (..ppt) :
1 به نام خدا بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 2 3 موضوع: بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 1 - پراکندگی همدوس 2- اثر فتوالکتريک 3- پراکندگی کمپتون 4- توليد جفت 5 - تجزيه توسط فوتون رفرنس: فيزيك پزشكي (دكتر تكاور)(368 - 359) اهداف: اهميت موضوع وكاربرد محتواي درس: اولويت تدريس: منابع بيشترجهت پژوهش و امتحان: فيزيك راديولوژي تشخيصي (كريستينسن) – فيزيك تشعشع و راديولوژي(نجم آبادي ) – فيزيك پزشكي (كامرون) نحوه ارزيابي: كوييز- امتحان - حضور و غياب رفع اشكالات درسي: : ( يك شنبه 10 -12) ( دوشنبه 11- 12) ( سه شنبه 10- 12) 4
dI = -μ dx.I عبور پرتو اولیه با شدت I o از ضخامت ماده ( X ) و کاهش شدت آن I = I o e - μ x وابستگی به جنس ماده ( μ ضریب کاهش خطی) ضریب کاهش خطی ] μ cm -1 [ کاهش کسری از انرژی پرتو که در اثر عبور از یک سانتیمتر ماده صورت می گیرد. شکل (25-5) ضریب کاهش جرمی ρ / μ cm 2 /g کاهش کسری از شدت پرتو اولیه به وسیله ضخامت 1 g/cm 2 ماده -3 بر هم کنش یا برخورد پرتو رنتگن با ماده 5 برخوردهای اساسی بين اشعه X و ماده پنج راه اصلی برای برخورد يک فوتون اشعه X با ماده 1- پراکندگی كلاسيك (همدوس) 2- اثر فتوالکتريک 3- پراکندگی کمپتون 4- توليد جفت 5 - تجزيه توسط فوتون
1- پراکندگی كلاسيك (همدوس): اشعه با انرژی کم به الکترونهای يک اتم برخورد کرده و آنها را با فرکانس معادل فرکانس خود به نوسان در می آورد ← الکترون به نوسان درآمده از خود فوتون تابش ميکند ← انرژي فوتون برخورد كننده برابر با انرژي فتون تابشي * پراکندگی بدون تغيير * بدون تغيير در طول موج پرتو, هيچگونه انرژی انتقال نمی شود. * برخورد فوتون با اتم در نتيجه برانگيختگی اتم * فقط تغيير جهت پرتو * عدم ايجاد يونش در ماده * مه آلودگی روی فيلم
